Impedansen i længden af ​​antennen er en funktion af den stående bølge, der er udviklet på antennen. Hvis vi ikke antager jordtab og ignorerer selvkapacitansen ved spidsen af ​​antennen, kan følgende beskrivelse anvendes på en monopolantenne < = 1/4 long lang.

Senderen inducerer en spænding ved fødepunkt for antennen, der får strøm til, som en funktion af overspændingsimpedansen for antennefødepunktet. Strømmen og spændingen bevæger sig langs antennens længde, indtil den når spidsen. Spidsen af ​​antennen repræsenterer en impedansdiskontinuitet nær nul ohm, der forårsager en reflekteret bølge.

Efter forestillingen om en åben transmissionslinje skifter strømmen fase med 180 grader, når den reflekteres, mens spændingen reflekteres i fase. Når de reflekterede bølger møder de indfaldende bølger, produceres vektorsummen af ​​hver i længden af ​​antennen, hvilket giver det stående bølgemønster. Når de reflekterede bølger har nået fødepunktet, er betingelserne for varierende impedans langs hele antennens længde nu etableret såvel som inputimpedansen ved antennens fødepunkt.

Ved steady state-forhold , antennens indgangsimpedans etablerer RMS-indgangsstrømmen (I) ved tilførselspunktet. Effekten til antennen beregnes som I ² | Z |. Det er også kendt, at strømmønsteret på det lodrette element af en monopolantenn med en elektrisk længde < = 1/4A kan modelleres som sinusformet med næsten nul strøm ved spidsen og når maksimal strøm ved tilførselspunktet. Impedansstørrelsen på ethvert punkt langs antennen kan derfor tilnærmes som:

| Z | = P _FP / (I _FP sin θ) ²

hvor θ er de elektriske grader fra spidsen, er P _FP transmittereffekten ved fødepunktet, og I _FP er RMS-strømmen ved fødepunktet. På grund af virkelige verdenseffekter, der er udelukket i indledningsafsnittet, kan dette kun tjene som en første tilnærmelse.

Indsættelsen af ​​enhver induktans eller kapacitans repræsenterer en anden impedansdiskontinuitet langs længden af ​​antennen. Som sådan vil det også generere refleksioner og ledsagende faseskift, der ændrer impedansen af ​​fødepunktet. Den relative fase af indsættelsespunktet (for en given komponent) er årsagen til variationen af ​​indgangsimpedans, når positionen ændres. Omhyggelig modellering af alle de komplekse reflektionskoefficienter og positioner langs længden af ​​antennen gør det muligt at udvikle en næsten komplet formel for antenneens indgangsimpedans.

Spørgsmål 1) du kan karakterisere det ved at gå på hele smith-diagrammet på det, plotte dit første eksempel som startende ved 50R feedline og flytte gennem din fælde og derefter antennen til at ende, ja, ved vektortilsætningen af ​​dem, smuk meget. Plot det andet som en kort antenne (uanset længden), så baseret på hvor du end ender på smith-diagrammet, find svaret fra din fælde ved den indgang (og den input vil ikke være 50R) og plotte fælden på smith-diagrammet, så til sidst fra output af fælden på smith-diagrammet tegne den anden halvdel af din antenne. Se hvor du ender.

NOGLE fælde- og filterdesign er ret ufølsomme over for misbrug af input og outputimpedans, nogle er virkelig følsomme, så funky ting kan ske, når du fodrer optimalt 50 ohm ckt med ikke 50 ohm kilde og belastning. Også din "anden halvdel af antennen" fodres ikke med modstandsdygtig 50 ohm fødelinieimpedans som den første halvdel. Ikke desto mindre, normalt overlevelig situation. Bare at sige, at det kunne være sjovt under særlige omstændigheder.

Spørgsmål 2) Ja held og lykke der. Du stiller et meget generelt spørgsmål om, hvilke hele antennemodelleringsbøger der er skrevet, og hele endelige elementanalyseprogrammer som ANSYS er designet, så svaret vil være størrelsen på en lærebog eller en computer-DVD. Måske kan nogen, der keder sig med modelleringssoftware, besvare et meget specifikt spørgsmål, måske.

Som nævnt skal du bare lave vektormatematikken ved hvert kryds. Der er relativt enkle programmer, der gør netop det og er ret nøjagtige.

Hvis du skifter din impedince op eller ned, føder jeg, jeg tror, ​​at den ændres n.

Hvis du forestiller dig, at de nuværende strømme kaster ledningen, står den over for to impedenser. en er Z og den ene er R fra ledningen sig selv.

At sætte R Bfore Z eller Z FØR R ændrer ikke nth i en serieforbindelse. matematisk taler.